закон ома в комплексной форме

Ответ от слава иванов[гуру]
если для участка цепи - смотреть здесь: и (методика проведения урока по этой теме) ; коротко - . Для всей цепи:

Ответ от Пользователь удален[гуру]

Общая формулировка: сила тока прямо пропорциональная напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению.
I=U/R
Подробности-не ко мне.

Ответ от Пользователь удален[гуру]
сила токапрямо пропорциональна напряжению и обратно проорциональня сопротивленю

Ответ от NS[гуру]
Закон Ома - один из основных законов электрического тока.
Сила постоянного электрического тока на участке цепи прямо пропорциональна напряжению на концах этого участка и обратно пропорциональна его сопротивлению.
Закон Ома справедлив для металлических проводников и электролитов, температура которых поддерживается постоянной.
Ома закон
, устанавливает, что сила постоянного электрического тока I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника:
RI = U. (1)
Коэффициент пропорциональности R, зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и от температуры, называется омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О. з. открыт в 1826 немецким физиком Г. С. Омом.
В общем случае зависимость между I и U нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений считать её линейной и применять О. з. ; для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен.
О. з. в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс) . При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр. ) О. з. имеет вид:
RI = U + E, (2)
где Е - эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. з. принимает следующую форму:
RпI = E, (3)
где Rn = R + RI - полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутреннего сопротивления Ri источника эдс. Обобщением О. з. на случай разветвленных цепей являются Кирхгофа правила.
О. з. можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной напряжённостью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряжённости Е, создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток) , т. к. работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различного происхождения (индукционного, химического, теплового и т. д.) , которые действуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторого эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью Естр, называется сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна Е + Естр. Соответственно дифференциальный О. з. имеет вид:
rj= E + Естр, или j = s(E + Естр) , (4)
где r - удельное сопротивление материала проводника, а s=1/r - удельная электропроводность.
О. з. в комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов:
ZI = E, (5)
где Z - полное комплексное сопротивление, равное Z = R+ iX, R - активное, а iX - реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и ёмкости С в цепи квазистационарного тока частоты wХ = wL - 1/w С.

Ответ от 3 ответа[гуру]

Ответ от 3 ответа[гуру]