вязкость материала это

Ответ от Dima217[гуру]
Вязкость
[править] Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Перейти к: навигация, поиск
Вя́зкость (вну́треннее тре́ние) — одно из трёх явлений переноса, свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Вязкость твёрдых тел обладает рядом специфических особенностей и рассматривается обычно отдельно. Различают динамическую вязкость (единицы измерения Пуаз, Па*с) и кинематическую вязкость (единицы измерения Стокс, м2/с, внесистемная единица — градус Энглера). Прибор для измерения вязкости называется вискозиметром. ‘
Содержание [убрать]
1 Вязкость газов
2 Вязкость жидкостей
3 Вязкость аморфных материалов
4 См. также
5 Ссылки
[править] Вязкость газов
[править] Вязкость жидкостей
Внутреннее трение жидкостей, как и газов, возникает при движении жидкости вследствие переноса импульса в направлении, перпендикулярном к направлению движения. Общий закон внутреннего трения - закон Ньютона: Коэффициент вязкости ηможет быть получен на основе соображений о движениях молекул. Очевидно, что η будет тем меньше, чем меньше время t "оседлости" молекул. Эти соображения приводят к выражению для коэффициента вязкости, называемому уравнением Френкеля-Андраде: η = Cew / kT
Иная формула, представляющая коэффициент вязкости, была предложена Бачинским. Как показано, коэффициент вязкости определяется межмолекулярными силами, зависящими от среднего расстояния между молекулами; последнее определяется молярным объёмом вещества VM. Многочисленные эксперименты показали, что между молярным объёмом и коэффициентом вязкости существует соотношение где с и b - константы. Это эмпирическое соотношение называется формулой Бачинского.
[править] Вязкость аморфных материалов
Вязкость аморфных материалов (например, стекла или расплавов) термически активированный процесс [источник?] :
где Q - энергия активации вязкости (кДж/моль) , T - температура (К) , R - универсальная газовая постоянная (8,31 Дж/моль•К) и A - некоторая постоянная.
Вязкое течение в аморфных материалах характеризуется отклонением от закона Аррениуса: энергия активации вязкости Q изменяется от большой величины QH при низких температурах (в стеклообразном состоянии) на малую величину QL при высоких температурах (в жидкообразном состоянии). В зависимости от этого изменения аморфные материалы классифицируются либо как сильные, когда, или ломкие, когда. Ломкость аморфных материалов численно характеризуется параметром ломкости Доримуса : сильные материалы имеют RD < 2, в то время как ломкие материалы имеют .
Вязкость аморфных материалов весьма точно аппроксимируется двуэкспоненциальным уравнением:
с постоянными A1, A2, B, C и D, связанными с термодинамическими параметрами соединительных связей аморфных материалов.
В узких температурных интервалах недалеко от температуры стеклования Tg это уравнение аппроксимируется формулами типа VTF или сжатыми экспонентами Кольрауша.
Вязкость
Если температура существенно ниже температуры стеклования, двуэкспоненциальное уравнение вязкости сводится к уравнению типа Аррениуса
с высокой энергией активации QH = Hd + Hm, где Hd - энтальпия разрыва соединительных связей, т. е. создания конфигуронов, а Hm - энтальпия их движения. Это связано с тем, что при T < Tg аморфные материалы находятся в стеклообразном состоянии и имеют подавляющее большинство соединительных связей неразрушенными.
При двуэкспоненциальное уравнение вязкости также сводится к уравнению типа Аррениуса
но с низкой энергией активации QL = Hm. Это связано с тем, что при аморфные материалы находятся в расправленном состоянии и имеют подавляющее большинство соединительных связей разрушенными, что облегчает текучесть материала.